From sakr at itp.ac.ru Mon Mar 11 17:18:33 2019 From: sakr at itp.ac.ru (Serge Krashakov) Date: Mon, 11 Mar 2019 17:18:33 +0300 Subject: [Landau ITP Seminars] Friday 15.03.2019 Message-ID: Уважаемые сотрудники ИТФ, На заседании Ученого совета ИТФ в пятницу 15 марта будут заслушаны следующие доклады: 1) _А.В. Лункин_, К.С. Тихонов, М.В. Фейгельман *SYK model with quadratic perturbations: the route to a non-Fermi-liquid* Модель SYK (Sachedev-Ye-Kitaev) описывает систему случайно взаимодействующих майорановских фермионов без квадратичных членов в гамильтониане. В пределе большого числа фермионов (N) и низких температурах (T « J, где J - характерный масштаб взаимодействия) функция Грина модели, в седловом приближении, имеет не ферми-жидкостное поведение G(t) ~ t^(-1/2). Однако, седловые уравнения обладают высокой симметрией и допускают замену t на произвольную монотонную функцию f(t). Такое решение имеет только SL(2,R) симметрию. Понижение симметрии от полной группы репараметризаций до SL(2,R) приводит к сущестованию мягкой моды, которая становится существенна при NT « J . Функция Грина на самых больших временах меняет свою асимптотику на G(t) ~ t^(-3/2). В нашей работе мы исследуем влияние квадратичного возмущения на это поведение. Наивное рассмотрение седловых уравнение показывает, что на больших временах ферми-жидкостное поведение должно восстанавливаться. Однако, возникает вопрос: что, произойдёт если эти времена будут столь большими, что нужно учитывать флуктуации мягкой моды? Рассматривая второй порядок теории возмущения мы показываем, что существует ненулевой интервал амплитуд возмущений, когда поведение функции Грина не меняется, сохраняя асимптотику G(t) ~ t^(-3/2). Это позволяет надеяться на использование модели SYK для построения контролируемой теории не-фермижидкостного поведения сильно взаимодействующих фермионов. 2) С. Белан, А. Черных, В. Лебедев (короткий доклад) *Пограничный слой эластической турбулентности* Рассматривается пристеночная область упругой турбулентности в разбавленном полимерном растворе в пределе большого числа Вайсенберга. Как было установлено экспериментально, упругая турбулентность обладает пограничным слоем, в пределах которого поле скорости жидкости может быть аппроксимировано сильным сдвиговым течением с относительно небольшими флуктуациями на его фоне. Мы исследовали аналитически и численно статистику растяжения полимеров в пограничном слое. Получена оценка для отношения среднего течения к характерной амплитуде флуктуационной компоненты скорости течения. Это отношение определяется концентрацией полимеров, радиусом инерции полимера в равновесном состоянии и длиной полимера в полностью растянутом состоянии. Результаты представленного асимптотического анализа воспроизводят качественные особенности упругой турбулентности при конечных числах Вайсенберга. 3) В.А. Хохлов (краткое сообщение) *XXXIV Международная конференция по взаимодействию интенсивных потоков энергии с веществом Эльбрус-2019* Отчет об участии в XXXIV Международной конференции по взаимодействию интенсивных потоков энергии с веществом Эльбрус-2019 4) _В.А. Хохлов_, Н.А. Иногамов, В.В Жаховский, Ю.В Петров, С.И.Анисимов (короткий доклад) *ФИЗИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ ПРИ ЛАЗЕРНОЙ АБЛЯЦИИ В ЖИДКОСТЬ И ПРИ ЛАЗЕРНОМ УДАРНО-ВОЛНОВОМ ПИННИНГЕ * К числу важнейших современных лазерных технологий относятся (1) генерация коллоидов наночастиц (НЧ) при лазерной абляции в жидкость (LAL - laser ablation in liquid) и (2) поверхностное упрочнение изделий путем лазерного пиннинга (LSP - laser shock peening). Существенно то, что при лазерном пиннинге обрабатываемая поверхность омывается водой. Поэтому физика процессов при абляции в жидкость и при пиннинге оказывается общей. Правда, акценты здесь разные. Если при абляции в жидкость фактически забывают об ударной волне (УВ), порожденной воздействием, и уходящей в толщу мишени, то в проблеме с пиннингом, наоборот, главным является вопрос об ударном воздействии. Кроме того, роль воды в (1) и (2) разная. В (1) жидкость способствует формированию НЧ и принимает НЧ, мягко тормозя их. Тогда как в (2) вода нужна, чтобы усилить отдачу от лазерного воздействия на изделие и, т.о., увеличить амплитуду УВ в изделии. Полная картина, разрабатываемая в работе, безусловно, должна включать в себя оба края: и формирования выброса в жидкость в результате абляции - т.е. (1), и наблюдение за УВ от стадии зарождения до её затухания в объеме изделия, т.е. (2). Доклад на конференции Эльбрус-2019. Статья подана в J.Phys.:Conf.Ser по итогам конференции. -------------- next part -------------- An HTML attachment was scrubbed... URL: From sakr at itp.ac.ru Mon Mar 18 17:43:50 2019 From: sakr at itp.ac.ru (Serge Krashakov) Date: Mon, 18 Mar 2019 17:43:50 +0300 Subject: [Landau ITP Seminars] Friday 22.03.2019 Message-ID: <82442192-5ef1-7e05-95b3-1f7ae2ed7791@itp.ac.ru> Уважаемые сотрудники ИТФ, На заседании Ученого совета ИТФ в пятницу 22 марта будут заслушаны доклады: 1) А.Я. Мальцев *Общие особенности угловых диаграмм проводимости металлов в сильных магнитных полях и сложность угловых диаграммах магнитопроводимости в сильных магнитных полях* Мы рассмотрим самые общие особенности угловых диаграмм проводимости в нормальных металлах со сложными поверхностями Ферми в присутствии сильных магнитных полей. Описание таких особенностей будет основано на топологическом описании динамической системы, возникающей для эволюции электронных состояний на поверхности Ферми в присутствии внешнего магнитного поля. Мы рассмотрим угловые диаграммы проводимости для нормальных (монокристаллических) металлов со сложными поверхностями Ферми в присутствии сильных магнитных полей. Поведение проводимости в этом случае сильно зависит от направления магнитного поля и устойчивые нетривиальные режимы такого поведения соответствуют при этом специальным зонам устойчивости на угловой диаграмме, отвечающим определенным (топологическим) свойствам тензора проводимости. Как мы покажем, в общем случае можно разделить такие диаграммы на два общих типа, простые (тип A) и сложные (тип B). Нас будут интересовать при этом диаграммы второго типа, обладающие рядом специфических особенностей (бесконечное число зон устойчивости, наличие хаотических режимов и т.п.), которые мы рассмотрим более подробно. По результатам работ: ЖЭТФ, т. 151, вып. 5, 944-973 (2017); ЖЭТФ, т. 152, вып. 5(11), 1053-1064 (2017) , ЖЭТФ, 154(6), 1183-1210 (2018) 2) А.Я. Мальцев, С.П. Новиков (короткий доклад) *Эргодические свойства динамических систем на двумерных поверхностях и электронные транспортные явления в нормальных металлах* В докладе обсуждается связь специальных характеристик динамических систем на поверхностях (индексов Зорича - Концевича - Форни) с поведением проводимости в металлах в сильных магнитных полях. Данное рассмотрение является важным в случае возникновения наиболее сложных (хаотических) электронных траекторий на поверхности Ферми, возможном для достаточно сложных поверхностей и специальных направлений магнитного поля. Как можно показать, упомянутые характеристики имеют непосредственное отношение к поведению магнитопроводимости, таким образом, можно в принципе говорить о возможности их экспериментального определения в соответствующих случаях. По результатам работы: Труды МИАН, том 302, (2018) стр. 296–315 3) В.А. Беляков *Изучение потенциала поверхностного сцепления в жидких кристаллах методом клина Гранжана-Кано* Выполнены экспериментальные и теоретические исследования влияния поверхностного сцепления в клине Кано-Гранжана на распределение директора в индивидуальных зонах Кано-Гранжана. Для слабого поверхностного сцепления в первых зонах Кано-Гранжана обнаружено рекордно большое отклонение директора на поверхности клина от направлений легкой оси (до π/4). Измеренные распределения директора в первых зонах Кано-Гранджана дают указание на то, что реальный потенциал поверхностного сцепления отличается от широко используемого в физике жидких кристаллов потенциала Рапини-Популяр. Предложен новый модельный, так называемый, D-потенциал поверхностного сцепления. В целях наблюдения зон Кано-Гранжана без скачка ориентации директора на их границах предлагается наряду с достижением максимально слабого поверхностного сцепления достигать эффективного уменьшения силы поверхностного сцепления путем использования в эксперименте специальной геометрии, а именно, ячеек с неколлинеарной ориентацией легких осей на их поверхностях. Впервые были наблюдены зоны Кано-Гранжана без скачка ориентации директора на границах между ними, а также скачки цвета колец (линий) Ньютона на границах между зонами Кано-Гранжана со скачком ориентации директора. Дано теоретическое объяснение этим наблюдениям и, в частности, получена аналитическая формула для спектрального скачка цвета колец (линий) Ньютона на границах между зонами Кано-Гранжана со скачкома ориентации директора. В результате выполненных исследований также предложены условия эксперимента, обеспечивающие модельно независимое восстановление потенциала поверхностного сцепления в полном интервале углов его определения Сообщение основано на материалах статей: V.A. Belyakov, D.V. Shmeliova, S.V. Semenov, On the way of reconstruction of the liquid crystal surface anchoring potential Journal of Molecular Liquids 267, 151–157 (2018), С. В. Семенов, В. А. Беляков, ПОВЕРХНОСТНОЕ СЦЕПЛЕНИЕ И РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ДИРЕКТОРА В КЛИНЕ ГРАНЖАНА–КАНО, ЖЭТФ, 2018, том 153, вып. 5, стр. 838–844 ( 2018), V.A.Belyakov , D.V.Shmeliova, and S.V. Semenov, Studies of the Liquid Crystal Surface Anchoring Potential using Grandjean-Cano Wedge, LIQUID CRYSTALS (Published online: https://doi.org/10.1080/02678292.2018.1546412. -------------- next part -------------- An HTML attachment was scrubbed... URL: From sakr at itp.ac.ru Wed Mar 27 02:06:03 2019 From: sakr at itp.ac.ru (Serge Krashakov) Date: Wed, 27 Mar 2019 02:06:03 +0300 Subject: [Landau ITP Seminars] Friday 29.03.2019 Message-ID: <91085892-ecb6-6eab-f484-d1b16478b531@itp.ac.ru> Уважаемые сотрудники ИТФ, На заседании Ученого совета ИТФ в пятницу 29 марта будут заслушаны доклады: 1) М.Ю. Лашкевич, Я.П. Пугай *CDD-множители в интегрируемых моделях, возмущенных операторами ток-ток* Ф. Смирнов и А. Замолодчиков в работе 2016 года показали, что специальный класс иррелевантных возмущений (возмущений ток-ток) в интегрируемых моделях теории поля приводит к появлению в матрицах рассеяния частиц так называемых CDD-факторов, скалярных множителей, отвечающих неоднозначности решения уравнения Янга-Бакстера для S-матриц. Они рассматривали модель синус-Гордона и аналогичные модели с интегралами движения только нечетного спина. Мы находим CDD-факторы (в первом порядке по теории возмущений) для возмущений ток-ток на примере моделей, содержащих также интегралы движения четного спина, комплексной модели sh-Гордона и скейлинговой Z_N-симметричной модели Изинга. Тем самым мы обобщаем формулу Смирнова-Замолодчикова на случай нескольких частиц с диагональным рассеянием. Мы также получаем CDD-факторы для лоренц-неинвариантных возмущений такого типа. Технически мы используем представление свободными полями для формфакторов, разработанное нами ранее. 2) _А.В. Бялко_, М.И. Кузьмин (Институт геохимии СО РАН) *Судьба осколков образования Луны: геофизические следствия Гигантского столкновения* Наиболее вероятный сценарий образования Луны дается расчетами Гигантского столкновения (ГС) ПротоЗемли с протопланетой, по массе, близкой Марсу [1, 2]. Исходя из возраста земных и лунных цирконов, ГС произошло 4.4—4.5 млрд. лет назад, на 160—170 млн лет позже взрыва Сверхновой, задавшего изотопный состав Солнечной системы (СС). При ГС на бесконечность уходят газы и силикатные осколки с общей массой порядка 55-70% массы Луны. Однако бесконечность убегающих частиц есть бесконечность в земной системе отсчета, в СС эти осколки выходят на конечные орбиты с периодами как меньше, так и больше года. Важнейшая особенность их орбит в том, что все они проходят через узкую область земной орбиты, где происходило ГС. Там формируется газопылевой струйный поток, с затухающей интенсивностью он существует менее миллиона лет. Численными решениями задачи трех тел рассчитаны многочисленные траектории осколков. Оценены вероятности их столкновений с Землей и Луной в зависимости от времени после ГС, а также попадания в треугольные точки Лагранжа L4 и L5. Рассмотрены геофизические следствия этих столкновений. 1.Canup R.M. & Asphaug E. Origin of the Moon in a giant impact near the end of the Earth's formation, Nature, 412, 208–212 (2001). 2.Canup R.M. Simulations of a late lunar-forming impact, Icarus 168, 433–456 (2004). -------------- next part -------------- An HTML attachment was scrubbed... URL: From sakr at itp.ac.ru Sun Mar 31 23:03:33 2019 From: sakr at itp.ac.ru (Serge Krashakov) Date: Sun, 31 Mar 2019 23:03:33 +0300 Subject: [Landau ITP Seminars] Friday 05.04.2019 Message-ID: Уважаемые сотрудники ИТФ, В пятницу 5 апреля состоится коллоквиум, на котором будет заслушан доклад: Владимир Кравцов *Correlation-induced localization* Conventional Anderson localization is due to destructive interference of matter waves described by local random Hamiltonians. Correlations in random diagonal elements of such a Hamiltonian are known to favor delocalization. Recently systems with non-local Hamiltonians become experimentally accessible. We consider two families of such random matrix Hamiltonians with correlations in the long-range hopping terms and demonstrate that localization is enhanced and the wave function ergodicity is progressively degrading as the correlations become stronger. We review the localization/delocalization criteria of Mott and Anderson and show that the former is the sufficient criterion of weak ergodicity and the latter is the sufficient criterion of localization. The fact that these two criteria are not complimentary is the reason why the non-ergodic extended (multifractal) states may exist when neither the Mott, nor the Anderson criterion is fulfilled. We suggest a new class of random matrix models (Toeplitz RMT) with translation-invariant hopping integrals and identify the character of eigenfunction and eigenvalue statistics in them. We formulate the principles of level statistics if the type of eigenfunction statistics is known both in the coordinate and in the momentum basis and demonstrate that for the Toeplitz RMT the ergodic delocalization in the coordinate space may coexist with the Poisson level statistics. Finally, we suggest a matrix-inversion trick that allows to identify uniquely the type of eigenfunction statistics and prove the absence of delocalized states in the bulk of spectrum of long-range Hamiltonians with deterministic (fully correlated) hopping. -------------- next part -------------- An HTML attachment was scrubbed... URL: