<html>
<head>
<meta http-equiv="Content-Type" content="text/html; charset=UTF-8">
</head>
<body>
Уважаемые коллеги,<br>
<br>
На заседании Ученого совета в пятницу 27 ноября будут заслушаны 2
доклада:<br>
<br>
1) A. С. Иоселевич, <u>Н. С. Пещеренко</u> <br>
<font size="+1"><b>Неборновские эффекты в рассеянии электронов в
проводящей полоске с низкой концентрацией примесей</b></font><br>
<br>
<div class="abstract tex">
Плотность состояний и сопротивление чистых квазиодномерных систем
обладают особенностями Ван Хова при прохождении уровня Ферми через
дно подзоны поперечного квантования. Однако, учёт рассеяния на
примесях должен замывать эти особенности. Как было показано в
нашей предыдущей работе [Phys. Rev. B 99, 035414 (2019)] для
случая чистых проводящих трубок, характер замытия особенностей
существенно зависит от концентрации примесей <span
class="MathJax" id="MathJax-Element-1-Frame" tabindex="0"
style="position: relative;" data-mathml="<math
xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mi>n</mi></math>"
role="presentation"><nobr aria-hidden="true"><span class="math"
id="MathJax-Span-1" style="width: 0.501em; display:
inline-block;"><span style="display: inline-block; position:
relative; width: 0.568em; height: 0px; font-size: 88%;"><span
style="position: absolute; clip: rect(1.547em,
1000.55em, 2.426em, -1000em); top: -2.202em; left: 0em;"><span
class="mrow" id="MathJax-Span-2"><span class="mi"
id="MathJax-Span-3" style="font-family:
MathJax_Math; font-style: italic;">n</span></span><span
style="display: inline-block; width: 0px; height:
2.202em;"></span></span></span><span style="display:
inline-block; overflow: hidden; vertical-align: -0.072em;
border-left: 0px solid; width: 0px; height: 0.524em;"></span></span></nobr></span></div>
. Для <span class="MathJax" id="MathJax-Element-2-Frame"
tabindex="0" style="position: relative;" data-mathml="<math
xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mi>n</mi><mo>></mo><msub><mi>n</mi><mi>c</mi></msub></math>"
role="presentation"><nobr aria-hidden="true"><span class="math"
id="MathJax-Span-4" style="width: 2.56em; display:
inline-block;"><span style="display: inline-block; position:
relative; width: 2.912em; height: 0px; font-size: 88%;"><span
style="position: absolute; clip: rect(1.52em, 1002.91em,
2.644em, -1000em); top: -2.273em; left: 0em;"><span
class="mrow" id="MathJax-Span-5"><span class="mi"
id="MathJax-Span-6" style="font-family: MathJax_Math;
font-style: italic;">n</span><span class="mo"
id="MathJax-Span-7" style="font-family: MathJax_Main;
padding-left: 0.278em;">></span><span
class="msubsup" id="MathJax-Span-8"
style="padding-left: 0.278em;"><span style="display:
inline-block; position: relative; width: 0.981em;
height: 0px;"><span style="position: absolute; clip:
rect(3.322em, 1000.58em, 4.201em, -1000em); top:
-3.977em; left: 0em;"><span class="mi"
id="MathJax-Span-9" style="font-family:
MathJax_Math; font-style: italic;">n</span><span
style="display: inline-block; width: 0px;
height: 3.977em;"></span></span><span
style="position: absolute; top: -3.827em; left:
0.6em;"><span class="mi" id="MathJax-Span-10"
style="font-size: 70.7%; font-family:
MathJax_Math; font-style: italic;">c</span><span
style="display: inline-block; width: 0px;
height: 3.977em;"></span></span></span></span></span><span
style="display: inline-block; width: 0px; height:
2.273em;"></span></span></span><span style="display:
inline-block; overflow: hidden; vertical-align: -0.201em;
border-left: 0px solid; width: 0px; height: 0.739em;"></span></span></nobr></span>
особенности просто размываются, в то время как для <span
class="MathJax" id="MathJax-Element-3-Frame" tabindex="0"
style="position: relative;" data-mathml="<math
xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mi>n</mi><mo><</mo><msub><mi>n</mi><mi>c</mi></msub></math>"
role="presentation"><nobr aria-hidden="true"><span class="math"
id="MathJax-Span-11" style="width: 2.56em; display:
inline-block;"><span style="display: inline-block; position:
relative; width: 2.912em; height: 0px; font-size: 88%;"><span
style="position: absolute; clip: rect(1.52em, 1002.91em,
2.644em, -1000em); top: -2.273em; left: 0em;"><span
class="mrow" id="MathJax-Span-12"><span class="mi"
id="MathJax-Span-13" style="font-family: MathJax_Math;
font-style: italic;">n</span><span class="mo"
id="MathJax-Span-14" style="font-family: MathJax_Main;
padding-left: 0.278em;"><</span><span
class="msubsup" id="MathJax-Span-15"
style="padding-left: 0.278em;"><span style="display:
inline-block; position: relative; width: 0.981em;
height: 0px;"><span style="position: absolute; clip:
rect(3.322em, 1000.58em, 4.201em, -1000em); top:
-3.977em; left: 0em;"><span class="mi"
id="MathJax-Span-16" style="font-family:
MathJax_Math; font-style: italic;">n</span><span
style="display: inline-block; width: 0px;
height: 3.977em;"></span></span><span
style="position: absolute; top: -3.827em; left:
0.6em;"><span class="mi" id="MathJax-Span-17"
style="font-size: 70.7%; font-family:
MathJax_Math; font-style: italic;">c</span><span
style="display: inline-block; width: 0px;
height: 3.977em;"></span></span></span></span></span><span
style="display: inline-block; width: 0px; height:
2.273em;"></span></span></span><span style="display:
inline-block; overflow: hidden; vertical-align: -0.201em;
border-left: 0px solid; width: 0px; height: 0.739em;"></span></span></nobr></span>
изначальная особенность асимметрично расщепляется в 2 пика для
притягивающих примесей. Здесь <span class="MathJax"
id="MathJax-Element-4-Frame" tabindex="0" style="position:
relative;" data-mathml="<math
xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><msub><mi>n</mi><mi>c</mi></msub></math>"
role="presentation"><nobr aria-hidden="true"><span class="math"
id="MathJax-Span-18" style="width: 0.927em; display:
inline-block;"><span style="display: inline-block; position:
relative; width: 0.994em; height: 0px; font-size: 88%;"><span
style="position: absolute; clip: rect(0.339em, 1000.99em,
1.365em, -1000em); top: -0.994em; left: 0em;"><span
class="mrow" id="MathJax-Span-19"><span class="msubsup"
id="MathJax-Span-20"><span style="display:
inline-block; position: relative; width: 0.981em;
height: 0px;"><span style="position: absolute; clip:
rect(3.322em, 1000.58em, 4.201em, -1000em); top:
-3.977em; left: 0em;"><span class="mi"
id="MathJax-Span-21" style="font-family:
MathJax_Math; font-style: italic;">n</span><span
style="display: inline-block; width: 0px;
height: 3.977em;"></span></span><span
style="position: absolute; top: -3.827em; left:
0.6em;"><span class="mi" id="MathJax-Span-22"
style="font-size: 70.7%; font-family:
MathJax_Math; font-style: italic;">c</span><span
style="display: inline-block; width: 0px;
height: 3.977em;"></span></span></span></span></span><span
style="display: inline-block; width: 0px; height:
0.994em;"></span></span></span><span style="display:
inline-block; overflow: hidden; vertical-align: -0.201em;
border-left: 0px solid; width: 0px; height: 0.653em;"></span></span></nobr></span>
— критическая концентрация примесей. В данной работе мы обобщаем эти
результаты для случая «полосок» — квазиодномерных структур в
двумерных проводниках. В этом случае при <span class="MathJax"
id="MathJax-Element-5-Frame" tabindex="0" style="position:
relative;" data-mathml="<math
xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mi>n</mi><mo><</mo><msub><mi>n</mi><mi>c</mi></msub></math>"
role="presentation"><nobr aria-hidden="true"><span class="math"
id="MathJax-Span-23" style="width: 2.56em; display:
inline-block;"><span style="display: inline-block; position:
relative; width: 2.912em; height: 0px; font-size: 88%;"><span
style="position: absolute; clip: rect(1.52em, 1002.91em,
2.644em, -1000em); top: -2.273em; left: 0em;"><span
class="mrow" id="MathJax-Span-24"><span class="mi"
id="MathJax-Span-25" style="font-family: MathJax_Math;
font-style: italic;">n</span><span class="mo"
id="MathJax-Span-26" style="font-family: MathJax_Main;
padding-left: 0.278em;"><</span><span
class="msubsup" id="MathJax-Span-27"
style="padding-left: 0.278em;"><span style="display:
inline-block; position: relative; width: 0.981em;
height: 0px;"><span style="position: absolute; clip:
rect(3.322em, 1000.58em, 4.201em, -1000em); top:
-3.977em; left: 0em;"><span class="mi"
id="MathJax-Span-28" style="font-family:
MathJax_Math; font-style: italic;">n</span><span
style="display: inline-block; width: 0px;
height: 3.977em;"></span></span><span
style="position: absolute; top: -3.827em; left:
0.6em;"><span class="mi" id="MathJax-Span-29"
style="font-size: 70.7%; font-family:
MathJax_Math; font-style: italic;">c</span><span
style="display: inline-block; width: 0px;
height: 3.977em;"></span></span></span></span></span><span
style="display: inline-block; width: 0px; height:
2.273em;"></span></span></span><span style="display:
inline-block; overflow: hidden; vertical-align: -0.201em;
border-left: 0px solid; width: 0px; height: 0.739em;"></span></span></nobr></span>
<div class="abstract tex"> также имеет место асимметричное
расщепление особенности в 2 пика. Однако, в отличии от случая
трубки, амплитуды рассеяния на примесях зависят от их позиций, и
эти пики оказываются неоднородно уширенными. Наиболее сильно
уширяется левый максимум, возникающий (только для случая
притягивающих примесей) вследствие рассеяния на квазистационарных
уровнях. Данные уровни, в свою очередь, образуют относительно
широкую примесную зону со слабой особенностью, похожей на
особенность Ван Хова, на нижней границе. Различные участки
зависимости сопротивления определяются вкладами различных групп
примесей. Так, вблизи минимума сопротивления сильнее всего
рассеивают, что удивительно, самые «слабые» примеси, расположенные
вблизи узлов волновой функции. Область квази-особенности Ван Хова
вблизи левого максимума определяется рассеянием на «сильных»
примесях, расположенных вблизи пучностей волновой функции.
</div>
<br>
<br>
2) Н.А. Иногамов<br>
<font size="+1"><b>Трехмерная геометрия, капиллярный распад и
оптическое возбуждение электронов в конденсированной среде при
лазерном воздействии</b></font><br>
<br>
<div class="abstract tex">
Представлен обзор текущих работ по физике взаимодействия лазерного
излучения с веществом. Это тематика, в которой много нерешенных
проблем. Часть этих проблем исследована в статьях, представленных
в списке литературы к докладу. Все указанные проблемы имеют самое
непосредственное отношение к современным технологиям. В
исследовательских работах по данному направлению обычным является
одномерная аппроксимация возникающих течений. Это оправданное
приближение, поскольку глубина прогрева лазерным пучком, как
правило, мала по сравнению с диаметром пучка на мишени. Однако в
экспериментах видят отчетливые краевые эффекты на периферии
лазерного пучка. До сих пор имелись только туманные догадки о
причинах их формирования. В наших работах мы отошли от одномерного
приближения и промоделировали, что происходит на краях пучка в
трехмерной геометрии. Это позволило создать четкую картину
происходящего. Разумеется, количественные расчеты не возможны без
разработки и уточнения физических моделей металлов в состояниях с
сильно возбужденной электронной подсистемой. Разработан
программный подход, который опирается на адекватные
микроскопические модели явлений в среде с горячими электронами, и
учитывает сложную геометрию течения на макроуровне.<br>
При современном численном моделировании одним из основных является
метод молекулярной динамики. Вычисления отталкиваются от
потенциала межатомного взаимодействия. Такие потенциалы создаются
по данным, относящимся к относительно холодной области фазовой
диаграммы. При этом на зависимость сигма(Т) коэффициента
поверхностного натяжения от температуры (на всем диапазоне
температур от точки плавления до критической точки) обычно
внимания не обращают. Оказалось, что формирование паро-капельных
распределений в лазерном факеле определяется зависимостью
сигма(Т). Дело в том, что облучение создает крутой профиль
температур, в котором вещество верхних слоев мишени набирает
энтропию, которая может намного превышать значение энтропии в
критической точке. Т.о. собирая на ресивере капли, образующиеся в
результате капиллярного распада выброшенной жидкости, можно
сделать оценки критической температуры металлов.<br>
По результатам работ: <br>
I. Milov, V. Zhakhovsky, D. Ilnitsky, K. Migdal, V. Khokhlov, Yu.
Petrov, N. Inogamov, V. Lipp, N. Medvedev, B. Ziaja, V. Medvedev,
I.A. Makhotkin, E. Louis, F. Bijkerk, Two-level ablation and
damage morphology of Ru films under femtosecond extreme UV
irradiation, Appl. Surf. Sci., 528, 14652 (2020) <br>
Yu. Petrov, K. Migdal, N. Inogamov, V. Khokhlov, D. Ilnitsky, I.
Milov, N. Medvedev, V. Lipp, V. Zhakhovsky, Ruthenium under
ultrafast laser excitation: Model and dataset for equation of
state, conductivity, and electron-ion coupling, Data in Brief,
28(2), 104980 (2020) <br>
Yu.V. Petrov, N.A. Inogamov, K.P. Migdal, A.V. Mokshin and B.N.
Galimzyanov, Electron-ion energy exchange in simple metals in
Ziman approach, J. Phys.: Conf. Ser., 1556, 012005 (2020) <br>
V. V. Shepelev, N. A. Inogamov, S. V. Fortova, Thermal and dynamic
effects of laser irradiation of thin metal films, Opt. Quant.
Electron., 52, 88 (2020) <br>
Petrov, Yu. V.; Inogamov, N. A.; Khokhlov, V. A. & Migdal, K.
P. Electron thermal conductivity of nickel and aluminum in solid
and liquid phases in two-temperature states, J. Phys.: Conf. Ser.,
accepted
</div>
<br>
<br>
Доклады будут сопровождаться онлайн-трансляцией в Zoom. <br>
ID и пароль те же, что и для предыдущих трансляций:<a
class="moz-txt-link-freetext"
href="https://zoom.us/j/93947383544?pwd=QnU4VGVuYVBlSlJSeHBkTlp4QW9HZz09"><br>
</a><a class="moz-txt-link-freetext"
href="https://zoom.us/j/96899364518?pwd=MzBsR2lYT0lYL2x2b1oyNU9LeWlWUT09">https://zoom.us/j/96899364518?pwd=MzBsR2lYT0lYL2x2b1oyNU9LeWlWUT09</a><br>
Meeting ID: 968 9936 4518<br>
Пароль: 250319<br>
<br>
С. Крашаков<br>
<br>
</body>
</html>