<!DOCTYPE html>
<html>
<head>
<meta http-equiv="content-type" content="text/html; charset=UTF-8">
</head>
<body>
Уважаемые коллеги!
<div class="moz-forward-container">
<div class="moz-forward-container"> <br>
На заседании Ученого совета в пятницу 24 ноября в 11:30 будет
заслушан доклад : <br>
<br>
<u>П.Д. Григорьев</u>, В.Д. Кочев, С.С. Сеидов<br>
<b><font size="4">О природе неоднородной сверхпроводимости в
органических металлах и в FeSe</font></b><br>
<br>
Наблюдаемое часто анизотропное падение сопротивления при
сверхпроводящем переходе, наиболее сильное вдоль оси наименьшей
проводимости, мы ранее объясняли неоднородным сверхпроводящим
состоянием и описывали либо в приближении эффективной среды,
обобщенном нами на анизотропные проводники, либо с помощью
перколяционных расчетов. Это позволяет оценить на основе
температурной зависимости анизотропии сопротивления объемную
долю сверхпроводящей фазы, усредненное отношение размеров
сверхпроводящих островков вдоль главных осей кристалла, и даже
размер сверхпроводящих островков, используя также данные о
диамагнитном отклике или о зависимости анизотропии
сверхпроводящего перехода от размеров и формы образца. Однако
вопрос о возможной природе фазового расслоения на достаточно
большом масштабе длины оставался открытым. В органических
металлах сверхпроводимость (СП) конкурирует с волной
спиновой/зарядовой плотности (ВП), как и во многих
высокотемпературных сверхпроводниках. Путем прямого расчета
разложения Ландау для свободной энергии ВП для квазиодномерного
спектра электронов мы показываем [1], что фазовый переход между
ВП и металлической (или сверхпроводящей) фазой в органических
сверхпроводниках происходит первым родом при достаточно низкой
температуре, что объясняет пространственную сегрегацию ВП и СП
на большом масштабе длины, соответствующем экспериментальным
наблюдениям. Мы также оцениваем размер островков СП или ВП,
полученных из разложения Гинзбурга-Ландау для свободной энергии
ВП [2] и из анализа экспериментальных данных по анизотропному
СП-переходу в тонких образцах [2]. В органических металлах мы
получили размер сверхпроводящих доменов больше 2 мкм [2], что
согласуется с экспериментальными данными об угловой зависимости
магнитосопротивления [3].<br>
Мы также анализируем наши результаты [4], где наблюдалось
повышение Tc с 8 до 11К, измеренной по сопротивлению вдоль оси
z, в тонких образцах FeSe при уменьшении их толщины с 300 до 50
нм. Сравнение наших численных расчетов [4] порога перколяции в
образцах конечных размеров в FeSe дает информацию о характерных
размерах и форме сверхпроводящих островков вдали от поверхности
образца, не доступную другими экспериментальными методами. Для
FeSe мы получаем [4] соотношение сторон dz/dx~0.15
сверхпроводящих островков, а их размер dx~100nm в плоскости x-y.
Это сравнимо с шириной нематических доменов и указывает, что они
вероятно являются причиной появления сверхпроводящих доменов
такого большого размера в FeSe, поскольку известно, что
сверхпроводимость подавляется на границах нематических доменов в
FeSe [5].<br>
1. S.S. Seidov, V.D. Kochev, P.D. Grigoriev, First-order phase
transition between superconducting and charge/spin density wave
states causes their coexistence in organic metals, Phys. Rev. B
108, 125123 (2023); arXiv:2305.06957.<br>
2. V.D. Kochev, S.S. Seidov, P.D. Grigoriev, On the size of
superconducting islands on the density-wave background in
organic metals, Magnetochemistry, 9(7), 173 (2023);
arXiv:2305.14510.<br>
3. A. Narayanan et al., Phys. Rev. Lett. 112, 146402 (2014).<br>
4. P.D. Grigoriev, V.D. Kochev, A.P. Orlov, A.V. Frolov, A.A.
Sinchenko, Inhomogeneous superconductivity onset in FeSe studied
by transport properties, Materials, 16(5), 1840 (2023);
arXiv:2301.06185.<br>
5. Song, C.L.; Wang, Y.L.; Jiang, Y.P.; Wang, L.; He, K.; Chen,
X.; Hoffman, J.E.; Ma, X.C.; Xue, Q.K. Suppression of
Superconductivity by Twin Boundaries in FeSe, Phys. Rev. Lett.
2012, 109, 137004. <br>
<br>
Кроме этого, в 16:00 состоится коллоквиум, на котором будет
заслушан доклад : <br>
<br>
Tigran Sedrakyan (University of Massachusetts, Amherst)<br>
<b><font size="4">Moat-band physics and emergent excitonic
topological order in correlated electron-hole bilayers</font></b><br>
<br>
<div class="abstract tex">
The role of the particle-particle interaction becomes
increasingly important if the spectral band structure of a
free system has increasing degeneracy. Ultimately, it will be
the role of interactions to choose the state of the system.
Examples include the systems with the lowest band having a
degenerate minimum along a closed contour in the reciprocal
space -- the Moat. A weak perturbation can set a new energy
scale describing the state with qualitatively different
properties in such a limit of infinite degeneracy. In this
talk, I will discuss the general principles behind the
universal properties of correlated bosons on moat bands, which
host topological order with long-range quantum entanglement.
In particular, I will discuss moat-band phenomena in shallowly
inverted InAs/GaSb quantum wells, where we observe an
unconventional time-reversal-symmetry breaking excitonic
ground state under imbalanced electron and hole densities. I
will show that the strong frustration of the system leads to a
moat band for excitons, resulting in a time-reversal-symmetry
breaking excitonic topological order, which explains all our
experimental observations.<br>
<br>
<br>
ID и пароль онлайн-трансляций в Zoom те же, что и для
предыдущих трансляций семинаров и докладов на Ученом совете:<br>
<div class="moz-cite-prefix"> <a
class="moz-txt-link-freetext"
href="https://zoom.us/j/96899364518?pwd=MzBsR2lYT0lYL2x2b1oyNU9LeWlWUT09">https://zoom.us/j/96899364518?pwd=MzBsR2lYT0lYL2x2b1oyNU9LeWlWUT09</a><br>
Meeting ID: 968 9936 4518<br>
Пароль: 250319</div>
<br>
При числе желающих не менее 5 будет организован автобус. <br>
Для записи на автобус из Москвы в Черноголовку необходимо до
18:00 четверга отправить письмо на адрес электронной почты <a
class="moz-txt-link-abbreviated moz-txt-link-freetext"
href="mailto:bus@itp.ac.ru">bus@itp.ac.ru</a> <br>
После этого записавшимся до 20:00 поступит подтверждение об
отправке или неотправке автобуса в зависимости от числа
записавшихся. <br>
Запись на обратный автобус - на Ученом совете. <br>
<br>
</div>
</div>
</div>
</body>
</html>