<!DOCTYPE html>
<html>
<head>
<meta http-equiv="content-type" content="text/html; charset=UTF-8">
</head>
<body>
Уважаемые коллеги!<br>
<br>
На заседании Ученого совета ИТФ в пятницу 26 января в 11:30 будут
заслушаны 2 доклада:<br>
<br>
1) <u>Д.Е. Киселев (Weizmann Institute of Science)</u>, М. А.
Скворцов, М. В. Фейгельман<br>
<b><font size="4">Электроны со спектральной щелью в коре вихря в
гранулированных сверхпроводниках</font></b><br>
<br>
<div class="abstract tex">
Вычислена квазичастичная плотность состояний в коре вихря в
гранулированном сверхпроводнике. Выведена дискретная версия
уравнения Узаделя, описываюая неупорядоченные гранулы с туннельной
связью между ними. Полученные уравнения решены численно для
широкого диапазона параметров. Обнаружено, что в плотности
квазичастичных состояний открывается минищель, когда длина
когерентности <span class="MathJax" id="MathJax-Element-1-Frame"
tabindex="0" style="position: relative;"
data-mathml="<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mi>ξ</mi></math>"
role="presentation"><nobr aria-hidden="true"><span class="math"
id="MathJax-Span-1"
style="width: 0.477em; display: inline-block;"><span
style="display: inline-block; position: relative; width: 0.473em; height: 0px; font-size: 88%;"><span
style="position: absolute; clip: rect(1.269em, 1000.47em, 2.651em, -1000em); top: -2.21em; left: 0em;"><span
class="mrow" id="MathJax-Span-2"><span class="mi"
id="MathJax-Span-3"
style="font-family: MathJax_Math; font-style: italic;">ξ<span
style="display: inline-block; overflow: hidden; height: 1px; width: 0.005em;"></span></span></span><span
style="display: inline-block; width: 0px; height: 2.21em;"></span></span></span><span
style="display: inline-block; overflow: hidden; vertical-align: -0.25em; border-left: 0px solid; width: 0px; height: 0.939em;"></span></span></nobr></span>
становится сравнимой с расстоянием между соседними зернами <span
class="MathJax" id="MathJax-Element-2-Frame" tabindex="0"
style="position: relative;"
data-mathml="<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mi>l</mi></math>"
role="presentation"><nobr aria-hidden="true"><span class="math"
id="MathJax-Span-4"
style="width: 0.32em; display: inline-block;"><span
style="display: inline-block; position: relative; width: 0.316em; height: 0px; font-size: 88%;"><span
style="position: absolute; clip: rect(1.279em, 1000.28em, 2.457em, -1000em); top: -2.21em; left: 0em;"><span
class="mrow" id="MathJax-Span-5"><span class="mi"
id="MathJax-Span-6"
style="font-family: MathJax_Math; font-style: italic;">l</span></span><span
style="display: inline-block; width: 0px; height: 2.21em;"></span></span></span><span
style="display: inline-block; overflow: hidden; vertical-align: -0.079em; border-left: 0px solid; width: 0px; height: 0.759em;"></span></span></nobr></span>.
Величина минищели возрастает от нуля при <span class="MathJax"
id="MathJax-Element-3-Frame" tabindex="0"
style="position: relative;"
data-mathml="<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mi>ξ</mi><mo>≈</mo><mn>1.4</mn><mi>l</mi></math>"
role="presentation"><nobr aria-hidden="true"><span class="math"
id="MathJax-Span-7"
style="width: 2.924em; display: inline-block;"><span
style="display: inline-block; position: relative; width: 3.314em; height: 0px; font-size: 88%;"><span
style="position: absolute; clip: rect(1.348em, 1003.28em, 2.73em, -1000em); top: -2.289em; left: 0em;"><span
class="mrow" id="MathJax-Span-8"><span class="mi"
id="MathJax-Span-9"
style="font-family: MathJax_Math; font-style: italic;">ξ<span
style="display: inline-block; overflow: hidden; height: 1px; width: 0.005em;"></span></span><span
class="mo" id="MathJax-Span-10"
style="font-family: MathJax_Main; padding-left: 0.278em;">≈</span><span
class="mn" id="MathJax-Span-11"
style="font-family: MathJax_Main; padding-left: 0.278em;">1.4</span><span
class="mi" id="MathJax-Span-12"
style="font-family: MathJax_Math; font-style: italic;">l</span></span><span
style="display: inline-block; width: 0px; height: 2.289em;"></span></span></span><span
style="display: inline-block; overflow: hidden; vertical-align: -0.25em; border-left: 0px solid; width: 0px; height: 0.939em;"></span></span></nobr></span>
до трети объемной сверхпроводящей щели при <span class="MathJax"
id="MathJax-Element-4-Frame" tabindex="0"
style="position: relative;"
data-mathml="<math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mi>ξ</mi><mo>≈</mo><mn>0.5</mn><mi>l</mi></math>"
role="presentation"><nobr aria-hidden="true"><span class="math"
id="MathJax-Span-13"
style="width: 2.924em; display: inline-block;"><span
style="display: inline-block; position: relative; width: 3.314em; height: 0px; font-size: 88%;"><span
style="position: absolute; clip: rect(1.348em, 1003.28em, 2.73em, -1000em); top: -2.289em; left: 0em;"><span
class="mrow" id="MathJax-Span-14"><span class="mi"
id="MathJax-Span-15"
style="font-family: MathJax_Math; font-style: italic;">ξ<span
style="display: inline-block; overflow: hidden; height: 1px; width: 0.005em;"></span></span><span
class="mo" id="MathJax-Span-16"
style="font-family: MathJax_Main; padding-left: 0.278em;">≈</span><span
class="mn" id="MathJax-Span-17"
style="font-family: MathJax_Main; padding-left: 0.278em;">0.5</span><span
class="mi" id="MathJax-Span-18"
style="font-family: MathJax_Math; font-style: italic;">l</span></span><span
style="display: inline-block; width: 0px; height: 2.289em;"></span></span></span><span
style="display: inline-block; overflow: hidden; vertical-align: -0.25em; border-left: 0px solid; width: 0px; height: 0.939em;"></span></span></nobr></span>.
Отсутствие низкоэнергетических возбуждений является основным
ингредиентом, необходимым для объяснения сильного подавления
микроволнового поглощения, недавно наблюдавшегося в смешанном
состоянии гранулированного алюминия.
</div>
<br>
2) Андрей Соболевский<br>
<b><font size="4">Лагранжевы траектории элементов сплошной среды,
описываемой уравнением Гамильтона-Якоби</font></b><br>
<br>
Уравнения движения бесструктурной сплошной среды — такой, как
жидкость, газ или пылевидное вещество в космологии — лежат в основе
целого спектра моделей математической физики. «Крайними точками»
этого спектра являются идеальная (несжимаемая и невязкая) жидкость,
описываемая уравнением Эйлера, и абсолютно сжимаемое
(бесстолкновительное) пылевидное вещество. Согласно известной
теореме Y. Brenier, произвольное смещение элементов сплошной среды в
евклидовом пространстве может быть разложено в композицию двух
отображений, одно из которых сохраняет объемы, а другое представляет
собой инерционный перенос элементов массы вдоль некоторого
потенциального поля смещений. Оба предельных типа динамики — и
«несжимаемый», и инерционный — обладают богатой геометрической
структурой, которая важна с точки зрения их приложений в моделях
математической физики. <br>
В докладе пойдет речь о построении физически естественной динамики
элементов непрерывной среды, описываемой уравнением Бернулли или
нестационарным уравнением Гамильтона-Якоби, внутри сингулярностей
(разрывов поля скоростей), формирующихся в такой среде из-за
нелинейности задающего динамику уравнения. Доклад основан на
результатах работы K. Khanin, A. Sobolevski, "On Dynamics of
Lagrangian Trajectories for Hamilton–Jacobi Equations" (Arch.
Rational Mech. Anal., vol. 219 (2016), 861-885), а также возможному
ближайшему развитию этих результатов<br>
<br>
ID и пароль онлайн-трансляций в Zoom те же, что и для предыдущих
трансляций семинаров и докладов на Ученом совете:<br>
<a class="moz-txt-link-freetext"
href="https://zoom.us/j/96899364518?pwd=MzBsR2lYT0lYL2x2b1oyNU9LeWlWUT09">https://zoom.us/j/96899364518?pwd=MzBsR2lYT0lYL2x2b1oyNU9LeWlWUT09</a><br>
Meeting ID: 968 9936 4518<br>
Пароль: 250319
</body>
</html>