<html><head><meta http-equiv="Content-Type" content="text/html; charset=UTF-8" /></head><body style='font-size: 10pt; font-family: Verdana,Geneva,sans-serif'>
<p>Уважаемые коллеги!</p>
<p>Завтра, в пятницу 10 октября 2024 в 11:30 на Ученом совете будет заслушаны 2 доклада:</p>
<div><strong>1) Режимы взаимодействия излучения с веществом в сильных электромагнитных полях</strong></div>
<div> </div>
<div><em>Арсений Миронов (Sorbonne University, France)</em></div>
<div><span> </span></div>
<div><span>При рассмотрении квантовых процессов, обусловленных поглощением большого числа мягких фотонов, таких как нелинейное комптоновское рассеяние, принято постулировать сильно-полевой режим взаимодействия. Однако при ближайшем рассмотрении этот «режим сильного поля» распадается на несколько подрежимов. Они характеризуются такими инвариантными параметрами, как параметр нелинейности a0</span><span>, пропорциональный амплитуде поля, и динамический квантовый параметр χ</span><span>, описывающий амплитуду поля в системе отсчёта релятивистской частицы в единицах поля критического (швингеровского) поля КЭД ES=m2c3/eℏ </span><span>(здесь m</span><span> и −e</span><span> - масса и заряд электрона) [1].</span></div>
<div><span>Электрон, помещённый в сильное поле с большим a0>>1</span><span>, быстро становится ультрарелятивистским и может сильно излучать, а при χ>1</span><span> процесс излучения становится существенно квантовым. В этом режиме излучение доминирует в динамике частиц, а генерация электрон-позитронных пар жесткими фотонами в сильном поле становится существенной. Это может проявляться, например, в виде КЭД-каскадов [1], которые в некоторых случаях могут поддерживаться полем, приводящим к множественному рождению электрон-позитронных пар [2,3].</span></div>
<div><span>Картина Фарри, лежащая в основе сильнополевого подхода в КЭД, позволяет построить теорию рассеяния в сильном внешнем электромагнитном поле, взаимодействие с которым учитывается точно. В рамках так называемого приближения локально постоянного поля (LCFA) для процессов с участием релятивистских частиц в поперечных полях модель однородного постоянного скрещенного поля (ПСП) оказывается универсальной и в то же время допускает аналитическое рассмотрение для многих процессов.</span></div>
<div><span>При очень больших значениях χ>>1</span><span> петлевые вклады в амплитуды рассеяния (так называемые поляризационный и массовый операторы) в ПСП растут чрезвычайно быстро, а именно, степенным образом с напряженностью поля и энергией частицы через параметр g=αχ2/3</span><span>. Как было предположено Нарожным [4], а затем показано в наших расчетах [5], в каждом порядке теории возмущении соответствующий лидирующий n-петлевой член содержит множитель gn</span><span>, таким образом, при g>1</span><span> разложение Фарри нарушается. Это приводит к возникновению нового полностью непертурбативного режима взаимодействия в КЭД в сильном поле. Примечательно, что этот режим возникает на масштабах, которые возможно будут вскоре доступны в экспериментах.</span></div>
<div><span>В докладе будет дан обзор вышеупомянутых режимов КЭД в сильном поле, соответствующих теоретических подходов и связи с возможными будущими экспериментами.</span></div>
<div><span>[1] A. Fedotov, A. Ilderton, F. Karbstein, B. King, D. Seipt, H. Taya, and G. Torgrimsson, Phys. Rep. 1010, 1 (2023).</span></div>
<div><span>[2] A. R. Bell and J. G. Kirk, PRL 101, 200403 (2008).</span></div>
<div><span>[3] A. Mercuri-Baron, A.A, Mironov, C. Riconda, A. Grassi, M. Grech, arXiv:2402.04225 (2024).</span></div>
<div><span>[4] N. B. Narozhny, Expansion parameter of perturbation theory in intense-field quantum electrodynamics, Physical Review D 21, 1176 (1980).</span></div>
<div><span>[5] A. A. Mironov, S. Meuren, and A. M. Fedotov, PRD 102, 053005 (2020); A. A. Mironov and A. M. Fedotov, PRD 105, 033005 (2022).</span></div>
<p><strong>2) Об эквивалентности деформаций пар зеркал Берглунда-Хюбша (короткий доклад)</strong></p>
<div><em><span style="text-decoration: underline;">Aлександр А. Белавин</span>, Doron R. Gepner</em></div>
<div><span> </span></div>
<div><span>Мы исследуем деформации петли и цепи зеркал Берглунда-Хюбша, в которых исходные многообразия определены в одной и той же взвешенной проективной космос. Мы покажем, что деформации эквивалентны двумя способами. Первый, мы напрямую сопоставляем две модели друг с другом и показываем, что деформации одинаковы для 79 «Хороших» моделей, но не для 77 «Плохих». Мы затем исследуем орбифолды зеркальной пары по максимальной группе симметрии и показывают, что число деформаций одинаково и что сами они одинаковы.</span></div>
<div><span>https://doi.org/10.1016/j.Nucl-PhysB.2024.116695</span></div>
<div><span><a href="http://arxiv.org/abs/2408.15182">http://arxiv.org/abs/2408.15182</a><br /></span></div>
<div> </div>
<div>
<p>ID и пароль онлайн-трансляций в Zoom те же, что и для предыдущих трансляций семинаров и докладов на Ученом совете:</p>
<div dir="auto"><a class="v1v1moz-txt-link-freetext" href="https://zoom.us/j/96899364518?pwd=MzBsR2lYT0lYL2x2b1oyNU9LeWlWUT09" target="_blank" rel="noopener noreferrer">https://zoom.us/j/96899364518?pwd=MzBsR2lYT0lYL2x2b1oyNU9LeWlWUT09</a></div>
<div dir="auto">Meeting ID: 968 9936 4518</div>
<div dir="auto">Пароль: 250319</div>
</div>
</body></html>